PRML 第10章（10.28から10.39まで）解答例

はじめに

PRML解答例まとめを参照

演習 10.28

10.2節で導入したベイズ混合ガウスモデルを10.4節で議論した指数分布族とその共役事前分布のモデルとして書き換えよ．すなわち，一般的な結果

$$ln⁡q⋆(Z)=Eη[ln⁡p(X,Z∣η)]+ const =∑n=1N{ln⁡h(xn,zn)+E[ηT]u(xn,zn)}+ const (10.115)\begin{aligned} \ln q^{\star}(\mathbf{Z}) &=\mathbb{E}_{\eta}[\ln p(\mathbf{X}, \mathbf{Z} \mid \eta)]+\text { const } \\ &=\sum_{n=1}^{N}\left\{\ln h\left(\mathbf{x}_{n}, \mathbf{z}_{n}\right)+\mathbb{E}\left[\boldsymbol{\eta}^{\mathrm{T}}\right] \mathbf{u}\left(\mathbf{x}_{n}, \mathbf{z}_{n}\right)\right\}+\text { const } \end{aligned} \tag{10.115}$$

$$q⋆(η)=f(νN,χN)g(η)νNexp⁡{νNηTχN}(10.119)q^{\star}(\eta)=f\left(\nu_{N}, \boldsymbol{\chi}_{N}\right) g(\eta)^{\nu_{N}} \exp \left\{\nu_{N} \eta^{\mathrm{T}} \boldsymbol{\chi}_{N}\right\} \tag{10.119}$$

を用いて，特定の場合の結果

$$q⋆(Z)=∏n=1N∏k=1Krnkznk(10.48)q^{\star}(\mathbf{Z})=\prod_{n=1}^{N} \prod_{k=1}^{K} r_{n k}^{z_{n k}} \tag{10.48}$$

$$q⋆(π)=Dir⁡(π∣α)(10.57)q^{\star}(\boldsymbol{\pi})=\operatorname{Dir}(\boldsymbol{\pi} \mid \boldsymbol{\alpha}) \tag{10.57}$$

$$q⋆(μk,Λk)=N(μk∣mk,(βkΛk)−1)W(Λk∣Wk,νk)(10.59)q^{\star}\left(\boldsymbol{\mu}_{k}, \mathbf{\Lambda}_{k}\right)=\mathcal{N}\left(\boldsymbol{\mu}_{k} \mid \mathbf{m}_{k},\left(\beta_{k} \mathbf{\Lambda}_{k}\right)^{-1}\right) \mathcal{W}\left(\mathbf{\Lambda}_{k} \mid \mathbf{W}_{k}, \nu_{k}\right) \tag{10.59}$$

を導け．

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ベイズ混合ガウス分布における、指数型分布族のそれぞれの関数形を導出して、一般的な結果(10.115),(10.119)に代入していく。

１変数ガウス分布と、指数型分布族の標準形との対応関係は、演習2.57により(2.220)〜(2.223)のとおり導出済み。
多変数ガウス分布（混合分布ではない）との対応関係は、これを拡張して、$p(x∣η)=h(x)g(η)exp⁡[ηTu(x)]p(\mathbf{x}|\boldsymbol{\eta})=h(\mathbf{x})g(\boldsymbol{\eta})\exp [\boldsymbol{\eta}^T \mathbf{u}(\mathbf{x})]$において、

$$η:=[η1η2]↔[Λμ−12Λ⃗]u(x)↔[xxxT]h(x)↔1(2π)D/2g(η)↔∣−2η2∣1/2exp⁡(14η1Tη2−1η1) \begin{aligned} \boldsymbol{\eta} :=\left[\begin{array}{c} \boldsymbol{\eta}_1 \\ \boldsymbol{\eta}_2 \end{array}\right] &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \Lambda \boldsymbol{\mu} \\ -\frac{1}{2}\vec{\Lambda} \end{array}\right] \\ \mathbf{u}(\mathbf{x}) &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \mathbf{x} \\ \mathbf{x}\mathbf{x}^T \end{array}\right] \\ h(\mathbf{x})&\leftrightarrow \frac{1}{(2\pi)^{D/2}}\\ g(\boldsymbol{\eta})&\leftrightarrow |-2\boldsymbol\eta _2|^{1/2} \exp \left( \frac{1}{4}\boldsymbol{\eta}_1^T \boldsymbol\eta _2 ^{-1}\boldsymbol\eta _1\right) \end{aligned}$$

と書ける。ただし、行列の上に矢印（$→\rightarrow$）が書かれているのは、行列の各要素を並べた$D×DD \times D$次元のベクトルを意味する。後の式変形の都合で、$g(η)g(\boldsymbol{\eta})$の要素を$η\boldsymbol{\eta}$と$u(x)\mathbf{u}(\mathbf{x})$に押し込めて、

$$η↔[Λμ−12Λ⃗μTΛμln⁡∣Λ∣]u(x)↔[xxxT−1212]h(x)↔1(2π)D/2g(η)↔1 \begin{aligned} \boldsymbol{\eta} &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \Lambda \boldsymbol{\mu} \\ -\frac{1}{2}\vec{\Lambda}\\ \boldsymbol{\mu}^T \boldsymbol\Lambda \boldsymbol\mu \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda} | \end{array}\right] \\ \mathbf{u}(\mathbf{x}) &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \mathbf{x} \\ \mathbf{x}\mathbf{x}^T\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2} \end{array}\right] \\ h(\mathbf{x})&\leftrightarrow \frac{1}{(2\pi)^{D/2}}\\ g(\boldsymbol{\eta})&\leftrightarrow 1 \end{aligned}$$

と書き直す。

今考えているベイズ混合ガウスモデル:

$$p(X,Z,π,μ,Λ)=p(X∣Z,μ,Λ)p(Z∣π)p(π,μ,Λ)=(∏n=1N∏k=1Kπkznk)(∏n=1N∏k=1KN(xn∣μk,Λk−1)znk)p(π,μ,Λ)=(∏n=1N∏k=1K{πkN(xn∣μk,Λk−1)}znk)p(π,μ,Λ) \begin{aligned} p(\mathbf{X}, \mathbf{Z}, \boldsymbol{\pi}, \boldsymbol{\mu}, \boldsymbol\Lambda ) &=p(\mathbf{X}| \mathbf{Z}, \boldsymbol{\mu}, \boldsymbol\Lambda ) p(\mathbf{Z}| \boldsymbol{\pi} ) p(\boldsymbol{\pi}, \boldsymbol{\mu}, \boldsymbol\Lambda )\\ &=\left(\prod_{n=1}^N \prod_{k=1}^K \pi_k^{z_{nk}}\right) \left(\prod_{n=1}^N \prod_{k=1}^K \mathcal{N} (\mathbf{x}_n|\boldsymbol\mu _k,\Lambda_k^{-1})^{z_{nk}} \right) p(\boldsymbol{\pi}, \boldsymbol{\mu}, \boldsymbol\Lambda )\\ &=\left(\prod_{n=1}^N \prod_{k=1}^K \left\{ \pi_k \mathcal{N} (\mathbf{x}_n|\boldsymbol\mu _k,\Lambda_k^{-1})\right\}^{z_{nk}} \right) p(\boldsymbol{\pi}, \boldsymbol{\mu}, \boldsymbol\Lambda )\\ \end{aligned}$$

の形に徐々に近づけていく。まずは$πkN(xn∣μk,Λk−1)\pi_k \mathcal{N} (\mathbf{x}_n|\boldsymbol\mu _k,\Lambda_k^{-1})$を指数型分布族の標準形に対応づけるには、

$$η↔[Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk]u(xn)↔[xnxnxnT→−12121]h(xn)↔1(2π)D/2g(η)↔1 \begin{aligned} \boldsymbol{\eta} &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] \\ \mathbf{u}(\mathbf{x}_n) &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \mathbf{x}_n \\ \overrightarrow{\mathbf{x}_n\mathbf{x}_n^T}\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2}\\ 1 \end{array}\right] \\ h(\mathbf{x}_n)&\leftrightarrow \frac{1}{(2\pi)^{D/2}}\\ g(\boldsymbol{\eta})&\leftrightarrow 1 \end{aligned}$$

次に、${πkN(xn∣μk,Λk−1)}znk\left\{ \pi_k \mathcal{N} (\mathbf{x}_n|\boldsymbol\mu _k,\Lambda_k^{-1})\right\}^{z_{nk}}$を指数型分布族の標準形に対応づけるには、

$$η↔[Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk]u(xn,znk)↔znk[xnxnxnT→−12121]h(xn,znk)↔(1(2π)D/2)znkg(η)↔1 \begin{aligned} \boldsymbol{\eta} &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] \\ \mathbf{u} (\mathbf{x}_n,z_{nk})&\leftrightarrow z_{nk} \left[\begin{array}{c} \mathbf{x}_n \\ \overrightarrow{\mathbf{x}_n\mathbf{x}_n^T}\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2}\\ 1 \end{array}\right] \\ h(\mathbf{x}_n,z_{nk})&\leftrightarrow \left( \frac{1}{(2\pi)^{D/2}} \right)^{z_{nk}}\\ g(\boldsymbol{\eta})&\leftrightarrow 1 \end{aligned}$$

最後に、$∏k=1K{πkN(xn∣μk,Λk−1)}znk\prod_{k=1}^K \left\{ \pi_k \mathcal{N} (\mathbf{x}_n|\boldsymbol\mu _k,\Lambda_k^{-1})\right\}^{z_{nk}}$を指数型分布族の標準形に対応づけるには、

$$η↔[Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk]k=1,⋯ ,Ku(xn,zn)↔[znk[xnxnxnT→−12121]]k=1,⋯ ,Kh(xn,zn)↔∏k=1K(1(2π)D/2)znkg(η)↔1 \begin{aligned} \boldsymbol{\eta} &\leftrightarrow \left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] _{k=1,\cdots,K}\\ \mathbf{u} (\mathbf{x}_n,\mathbf{z}_{n})&\leftrightarrow \left[ z_{nk} \left[\begin{array}{c} \mathbf{x}_n \\ \overrightarrow{\mathbf{x}_n\mathbf{x}_n^T}\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2}\\ 1 \end{array} \right] \right] _{k=1,\cdots,K}\\ h(\mathbf{x}_n,\mathbf{z}_n)&\leftrightarrow \prod_{k=1}^K \left( \frac{1}{(2\pi)^{D/2}} \right)^{z_{nk}}\\ g(\boldsymbol{\eta})&\leftrightarrow 1 \end{aligned}$$

ここで、$[ ]k=1,⋯ ,K[\ \ \ ]_{k=1,\cdots,K}$とは、$k=1k=1$に対応するベクトル、$k=2k=2$に対応するベクトル$⋯\cdots$と順に並べてできる長いベクトルを表す。

今得られた対応関係を(10.116)式に代入して、

$$q⋆(zn)=h(xn,zn)g(E[η])exp⁡{E[ηT]u(xn,zn)}={∏k=1K(1(2π)D/2)znk}⋅1⋅exp⁡{∑k=1K(E[Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk])T(znk[xnxnxnT→−12121])}={∏k=1K(1(2π)D/2)znk}exp⁡{∑k=1Kznk⋅Eμk,Λk[μkTΛkxn−12xnTΛkxn−12μkTΛkμk+12ln⁡∣Λk∣+ln⁡πk]}=∏k=1K(1(2π)D/2exp⁡{−12Eμk,Λk[(xn−μk)TΛk(xn−μk)]+12E[ln⁡∣Λk∣]+E[ln⁡πk]})znk=∏k=1K(exp⁡{−D2ln⁡(2π)−12Eμk,Λk[(xn−μk)TΛk(xn−μk)]+12E[ln⁡∣Λk∣]+E[ln⁡πk]})znk=∏k=1Kρnkznk \begin{aligned} q^\star (\mathbf{z}_n) &= h(\mathbf{x}_n, \mathbf{z}_n) g(\mathbb{E}[\boldsymbol\eta])\exp \{\mathbb{E} [\boldsymbol{\eta}^T] \mathbf{u}(\mathbf{x}_n , \mathbf{z}_n )\}\\ &= \left\{ \prod_{k=1}^K \left(\frac{1}{(2\pi)^{D/2}}\right)^{z_{nk}}\right\} \cdot 1 \cdot \exp \left\{ \sum_{k=1}^K \left( \mathbb{E}\left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] \right)^T \left( z_{nk} \left[\begin{array}{c} \mathbf{x}_n \\ \overrightarrow{\mathbf{x}_n\mathbf{x}_n^T}\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2}\\ 1 \end{array} \right] \right) \right\}\\ &= \left\{ \prod_{k=1}^K \left(\frac{1}{(2\pi)^{D/2}}\right)^{z_{nk}}\right\} \exp \left\{ \sum_{k=1}^K z_{nk} \cdot\mathbb{E}_{\boldsymbol\mu_k , \boldsymbol\Lambda_k}\left[ \boldsymbol{\mu}_k^T \Lambda_k \mathbf{x}_n -\frac{1}{2}\mathbf{x}_n^T\Lambda_k \mathbf{x}_n -\frac{1}{2} \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k +\frac{1}{2} \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k| +\ln\pi_k \right] \right\}\\ &= \prod_{k=1}^K \left(\frac{1}{(2\pi)^{D/2}} \exp \left\{ -\frac{1}{2} \mathbb{E}_{\boldsymbol\mu_k , \boldsymbol\Lambda_k}\left[ (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)^T \Lambda_k (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)\right] +\frac{1}{2} \mathbb{E}[\ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|] +\mathbb{E}[\ln\pi_k] \right\} \right)^{z_{nk}}\\ &= \prod_{k=1}^K \left( \exp \left\{ - \frac{D}{2}\ln (2\pi)-\frac{1}{2} \mathbb{E}_{\boldsymbol\mu_k , \boldsymbol\Lambda_k}\left[ (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)^T \Lambda_k (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)\right] +\frac{1}{2} \mathbb{E}[\ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|] +\mathbb{E}[\ln\pi_k] \right\} \right)^{z_{nk}}\\ &=\prod_{k=1}^K \rho _{nk}^{z_{nk}} \end{aligned}$$

を得る。（最後の式変形は、(10.46)式の$ρnk\rho _{nk}$の定義より。）以上より、

$$q⋆(Z)=∏n=1Nq⋆(zn)=∏n=1N∏k=1Kρnkznk \begin{aligned} q^\star (\mathbf{Z}) &= \prod_{n=1}^{N} q^\star (\mathbf{z}_n)\\ &= \prod_{n=1}^{N}\prod_{k=1}^K \rho _{nk}^{z_{nk}} \end{aligned}$$

と(10.48)式を得る。

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次に、(10.119)式を用いて(10.57)式と(10.59)式を導く。

$$q⋆(η)∝g(η)νNexp⁡[νNηTχN]=1⋅exp⁡[ηT(ν0χ0+∑n=1NEzn[u(xn,zn)])]=exp⁡(ν0ηTχ0+∑n=1N∑k=1KE[znk][Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk]T[xnxnxnT→−12121])=exp⁡[ν0ηTχ0+∑n=1N∑k=1Krnk(μkTΛkxn−12xnTΛkxn−12μkTΛkμk+12ln⁡∣Λk∣+ln⁡πk)]=exp⁡[ν0ηTχ0+∑n=1N∑k=1Krnk(−12(xn−μk)TΛk(xn−μk)+12ln⁡∣Λk∣+ln⁡πk)] \begin{aligned} q^\star (\boldsymbol\eta ) &\propto g(\boldsymbol\eta)^{\nu_N} \exp \left[ \nu _N \boldsymbol \eta^T \boldsymbol{\chi} _N \right]\\ &= 1 \cdot \exp \left[ \boldsymbol\eta^T \left( \nu_0\boldsymbol\chi_0+\sum_{n=1}^N \mathbb{E}_{z_n}[\mathbf{u}(\mathbf{x}_n,\mathbf{z}_n)]\right)\right]\\ &= \exp \left( \nu_0\boldsymbol\eta^T \boldsymbol\chi_0 +\sum_{n=1}^N\sum_{k=1}^K \mathbb{E}[z_{nk}] \left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] ^T \left[\begin{array}{c} \mathbf{x}_n \\ \overrightarrow{\mathbf{x}_n\mathbf{x}_n^T}\\ -\frac{1}{2}\\ \frac{1}{2}\\ 1 \end{array} \right] \right)\\ &= \exp \left[ \nu_0\boldsymbol\eta^T \boldsymbol\chi_0 +\sum_{n=1}^N\sum_{k=1}^K r_{nk} \left( \boldsymbol{\mu}_k^T \Lambda_k \mathbf{x}_n -\frac{1}{2}\mathbf{x}_n^T\Lambda_k \mathbf{x}_n -\frac{1}{2} \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k +\frac{1}{2} \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k| +\ln\pi_k \right) \right]\\ &= \exp \left[ \nu_0\boldsymbol\eta^T \boldsymbol\chi_0 +\sum_{n=1}^N\sum_{k=1}^K r_{nk} \left( -\frac{1}{2} (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)^T \Lambda_k (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k) +\frac{1}{2} \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k| +\ln\pi_k \right) \right] \end{aligned}$$

事前確率分布の項$exp⁡[ν0ηTχ0]\exp\left[\nu_0\boldsymbol\eta^T\boldsymbol\chi_0\right]$は、図10.5の事前確率分布

$$p(π,μ,Λ)=p(π)p(μ∣Λ)p(Λ)∝∏k=1Kπkα0−1∣Λk∣1/2exp⁡[−12(μk−m0)T(β0Λk)(μk−m0)]∣Λk∣(ν0−D−1)/2exp⁡(−12Tr(W0−1Λk))=exp⁡[∑k=1K{(α0−1)ln⁡πk−12(μk−m0)T(β0Λk)(μk−m0)+ν0−D2ln⁡∣Λk∣−12Tr(W0−1Λk)}] \begin{aligned} p(\boldsymbol\pi,\boldsymbol\mu,\boldsymbol\Lambda) &= p(\boldsymbol\pi)p(\boldsymbol\mu|\boldsymbol\Lambda)p(\boldsymbol\Lambda)\\ &\propto \prod_{k=1}^K \pi_k ^{\alpha_0-1} |\boldsymbol\Lambda_k |^{1/2}\exp \left[-\frac{1}{2} (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0)^T (\beta_0\boldsymbol\Lambda_k) (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0)\right] |\boldsymbol\Lambda_k|^{(\nu_0-D-1)/2}\exp\left(-\frac{1}{2}{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) \right)\\ &= \exp \left[\sum_{k=1}^K\left\{ (\alpha_0-1)\ln \pi_k -\frac{1}{2} (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0)^T (\beta_0\boldsymbol\Lambda_k) (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0) +\frac{\nu_0-D}{2} \ln |\boldsymbol\Lambda_k| -\frac{1}{2}{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) \right\}\right] \end{aligned}$$

に一致するように$ν0χ0\nu_0\boldsymbol\chi_0$を選ぶことは可能（指数型分布族の事前共役分布の形を所与とすれば、この事実は証明不要な気もするが、念のため本問の解答の最後で$ν0χ0\nu_0\boldsymbol\chi_0$の具体的な形を構築する）。

$$q⋆(η)∝exp⁡[∑k=1K{(α0−1)ln⁡πk−12(μk−m0)T(β0Λk)(μk−m0)+ν0−D2ln⁡∣Λk∣−12Tr(W0−1Λk)}]⋅exp⁡[∑n=1N∑k=1Krnk(−12(xn−μk)TΛk(xn−μk)+12ln⁡∣Λk∣+ln⁡πk)] \begin{aligned} q^ \star (\boldsymbol\eta ) \propto & \exp \left[\sum_{k=1}^K\left\{ (\alpha_0-1)\ln \pi_k -\frac{1}{2} (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0)^T (\beta_0\boldsymbol\Lambda_k) (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0) +\frac{\nu_0-D}{2} \ln |\boldsymbol\Lambda_k| -\frac{1}{2}{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) \right\}\right]\\ &\cdot \exp \left[ \sum_{n=1}^N\sum_{k=1}^K r_{nk} \left( -\frac{1}{2} (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k)^T \Lambda_k (\mathbf{x}_n-\boldsymbol{\mu}_k) +\frac{1}{2} \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k| +\ln\pi_k \right) \right] \end{aligned}$$

この同時確率分布は$π\boldsymbol\pi$に依存する項だけ積の形でくくり出せて、

$$q⋆(η)∝exp⁡[∑k=1K{(α0−1)ln⁡πk+∑n=1Nrnkln⁡πk}]=exp⁡[∑k=1K{(α0+Nk−1)ln⁡πk}]=∏k=1Kπkα0+Nk−1 \begin{aligned} q^\star (\boldsymbol\eta ) &\propto \exp \left[\sum_{k=1}^K\left\{ (\alpha_0-1)\ln \pi_k +\sum_{n=1}^N r_{nk} \ln\pi_k \right\} \right]\\ &=\exp \left[\sum_{k=1}^K\left\{ (\alpha_0+N_k-1)\ln \pi_k \right\} \right]\\ &=\prod_{k=1}^K \pi_k^{\alpha_0+N_k-1} \end{aligned}$$

であり、(10.57)式のディリクレ分布が導かれた。

残りの項のうち、$μk\boldsymbol\mu_k$に依存する項のみをくくり出すと、

$$q⋆(η)∝ exp⁡[−12∑k=1K{μkT(β0Λk+∑n=1NrnkΛk)μk−2(μkTβ0Λkm0+∑n=1NrnkμkTΛkxn)}]= exp⁡[−12∑k=1K{μkT((β0+Nk)Λk)μk−2μkT(Λk(β0m0+Nkxk‾⏟∑n=1Nrnkxn))}]=exp⁡[−12∑k=1K{(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)T((β0+Nk)Λk)(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)−1β0+Nk(β0m0+Nkxk‾)TΛk(β0m0+Nkxk‾)}]=∏k=1K∣Λk∣12exp⁡[−12{(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)T((β0+Nk)Λk)(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)}]⋅∏k=1K∣Λk∣−12exp⁡[121β0+Nk(β0m0+Nkxk‾)TΛk(β0m0+Nkxk‾)]∝∏k=1K∣Λk∣12exp⁡[−12{(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)T((β0+Nk)Λk)(μk−β0m0+Nkxk‾β0+Nk)}]=∏k=1KN(μk∣β0m0+Nkxk‾β0+Nk,((β0+Nk)Λk)−1) \begin{aligned} q^\star (\boldsymbol\eta ) \propto \ & \exp \left[ -\frac{1}{2}\sum_{k=1}^K \left\{ \boldsymbol\mu_k^{\mathrm{T}} \left(\beta_0 \boldsymbol\Lambda_k + \sum_{n=1}^N r_{nk}\boldsymbol\Lambda_k\right)\boldsymbol\mu_k -2\left(\boldsymbol\mu_k^{\mathrm{T}}\beta_0\boldsymbol\Lambda_k \mathbf{m}_0 + \sum_{n=1}^N r_{nk} \boldsymbol\mu_k^{\mathrm{T}} \boldsymbol\Lambda_k \mathbf{x}_n \right) \right\} \right]\\ =\ &\exp \left[ -\frac{1}{2}\sum_{k=1}^K \left\{ \boldsymbol\mu_k^{\mathrm{T}} \left((\beta_0+N_k) \boldsymbol\Lambda_k \right)\boldsymbol\mu_k -2\boldsymbol\mu_k^{\mathrm{T}}\left(\boldsymbol\Lambda_k (\beta_0 \mathbf{m}_0 + \underbrace{N_{k} \overline{\mathbf{x}_k}}_{\sum_{n=1}^N r_{nk}\mathbf{x}_n} ) \right) \right\} \right]\\ = & \exp \left[ -\frac{1}{2}\sum_{k=1}^K \left\{ \left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right)^{\mathrm{T}} \left((\beta_0+N_k) \boldsymbol\Lambda_k \right)\left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right) \right.\right. \\ \\ &\hspace{2em} \left.\left.-\frac{1}{\beta_0+N_k}\left(\beta_0 \mathbf{m}_0+N_k \overline{\mathbf{x}_k}\right)^{\mathrm{T}} \boldsymbol\Lambda_k\left(\beta_0 \mathbf{m}_0+N_k \overline{\mathbf{x}_k}\right)\right\}\right] \\ = & \prod_{k=1}^K |\boldsymbol\Lambda_{k}|^{\frac{1}{2}}\exp \left[-\frac{1}{2} \left\{ \left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right)^{\mathrm{T}} \left((\beta_0+N_k) \boldsymbol\Lambda_k \right)\left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right)\right\} \right] \\ \cdot & \prod_{k=1}^{K} |\boldsymbol\Lambda_{k}|^{-\frac{1}{2}}\exp \left[\frac{1}{2} \frac{1}{\beta_0+N_k}\left(\beta_0 \mathbf{m}_0+N_k \overline{\mathbf{x}_k}\right)^{\mathrm{T}} \boldsymbol\Lambda_k\left(\beta_0 \mathbf{m}_0+N_k \overline{\mathbf{x}_k}\right)\right] \\ \propto & \prod_{k=1}^K |\boldsymbol\Lambda_{k}|^{\frac{1}{2}}\exp \left[-\frac{1}{2} \left\{ \left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right)^{\mathrm{T}} \left((\beta_0+N_k) \boldsymbol\Lambda_k \right)\left( \boldsymbol\mu_k - \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}\right)\right\} \right] \\ = & \prod_{k=1}^{K} \mathcal{N}\left(\boldsymbol\mu_k \mid \frac{\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}}{\beta_0+N_k}, \left((\beta_0+N_k)\boldsymbol\Lambda_k\right)^{-1}\right) \end{aligned}$$

これより、$μk\boldsymbol\mu_k$が(10.59)式のようなガウス分布に従っていることが示された。

最後に、その他の項をくくり出すと、

$$q⋆(η)∝exp⁡[∑k=1K{−12m0Tβ0Λkm0+ν0−D2ln⁡∣Λk∣−12Tr(W0−1Λk)+∑n=1Nrnk(−12xnTΛkxn+12ln⁡∣Λk∣)}]⋅∏k=1K∣Λk∣−1/2exp⁡[121β0+Nk(β0m0+Nkxk‾)TΛk(β0m0+Nkxk‾)]=∏k=1K∣Λk∣ν0+Nk−D−12exp⁡[−12(m0Tβ0Λkm0+Tr(W0−1Λk)+∑n=1NrnkxnTΛkxn−1β0+Nk(β0m0+Nkxk‾)TΛk(β0m0+Nkxk‾))]=∏k=1K∣Λk∣ν0+Nk−D−12exp⁡[−12{Tr(m0m0Tβ0Λk)+Tr(W0−1Λk)+Tr(∑n=1NrnkxnxnTΛk)−1β0+NkTr((β0m0+Nkxk‾)(β0m0+Nkxk‾)TΛk)}]=∏k=1K∣Λk∣ν0+Nk−D−12exp⁡[−12Tr{(β0m0m0T+W0−1+∑n=1NrnkxnxnT−1β0+Nk(β0m0+Nkxk‾)(β0m0+Nkxk‾)T)Λk}] \begin{aligned} q^\star (\boldsymbol\eta ) \propto & \exp \left[\sum_{k=1}^K\left\{ -\frac{1}{2} \mathbf{m}_0^{\mathrm{T}} \beta_0\boldsymbol\Lambda_k \mathbf{m}_0 +\frac{\nu_0-D}{2} \ln |\boldsymbol\Lambda_k| -\frac{1}{2}{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) +\sum_{n=1}^N r_{nk} \left( -\frac{1}{2} \mathbf{x}_n^{\mathrm{T}} \boldsymbol\Lambda_k \mathbf{x}_n +\frac{1}{2} \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k| \right) \right\} \right] \\ & \cdot \prod_{k=1}^{K}|\boldsymbol\Lambda_k|^{-1/2}\exp \left[ \frac{1}{2} \frac{1}{\beta_0+N_k} (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k})^{\mathrm{T}}\boldsymbol\Lambda_k(\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k})\right]\\ =& \prod_{k=1}^K |\boldsymbol\Lambda_k|^{\frac{\nu_0+N_k-D-1}{2}} \exp \left[ -\frac{1}{2} \left( \mathbf{m}_0^{\mathrm{T}} \beta_0\boldsymbol\Lambda_k \mathbf{m}_0 +{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) +\sum_{n=1}^N r_{nk} \mathbf{x}_n^{\mathrm{T}} \Lambda_k \mathbf{x}_n -\frac{1}{\beta_0+N_k} (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k})^{\mathrm{T}}\Lambda_k(\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}) \right) \right]\\ =& \prod_{k=1}^K |\boldsymbol\Lambda_k|^{\frac{\nu_0+N_k-D-1}{2}} \exp \left[ -\frac{1}{2} \left\{ {\rm Tr} \left( \mathbf{m}_0 \mathbf{m}_0^{\mathrm{T}} \beta_0\boldsymbol\Lambda_k \right) +{\rm Tr}\left(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k\right) +{\rm Tr} \left( \sum_{n=1}^N r_{nk} \mathbf{x}_n \mathbf{x}_n^{\mathrm{T}} \Lambda_k \right) -\frac{1}{\beta_0+N_k} {\rm Tr}\left( (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}) (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k})^{\mathrm{T}}\boldsymbol\Lambda_k \right) \right\} \right]\\ =& \prod_{k=1}^K |\boldsymbol\Lambda_k|^{\frac{\nu_0+N_k-D-1}{2}} \exp \left[ -\frac{1}{2} {\rm Tr}\left\{ \left( \beta_0 \mathbf{m}_0 \mathbf{m}_0^{\mathrm{T}} +\mathbf{W}_0^{-1} + \sum_{n=1}^N r_{nk} \mathbf{x}_n \mathbf{x}_n^{\mathrm{T}} -\frac{1}{\beta_0+N_k} (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k}) (\beta_0\mathbf{m}_0+N_k\overline{\mathbf{x}_k})^{\mathrm{T}} \right)\boldsymbol\Lambda_k \right\} \right] \\ \end{aligned}$$

となる。最後の式は、$∣Λ∣∗exp⁡[−12|\boldsymbol\Lambda|^{*}\exp [-\frac{1}{2}$Tr$(∗Λ)](*\boldsymbol\Lambda)]$という形をしており、(10.59)式のウィシャート分布を得る。（一見すると(10.62)式の形と異なるように見えるが、$Sk\mathbf{S}_k$の定義に戻って計算すると、上式と一致することが示せる。

---

おまけ：
$ν0χ0{\nu}_0\boldsymbol\chi_0$の具体的な形状は、以下の通り。

$$ν0χ0=[β0m0β0m0m0T→+W0−1→−12β0ν0−D−12α0−1]k=1,⋯ ,K \begin{aligned} {\nu}_0\boldsymbol\chi_0 &= \left[\begin{array}{c} \beta_0 \mathbf{m}_0 \\ \beta_0 \overrightarrow{\mathbf{m}_0 \mathbf{m}_0^T}+\overrightarrow{\mathbf{W}_0^{-1}}\\ -\frac{1}{2}\beta_0\\ \frac{\nu_0-D-1}{2}\\ \alpha_0-1 \end{array}\right] _{k=1,\cdots,K} \end{aligned}$$

念のため、上の式を再現できることを確認しておく。

$$ν0ηTχ0=[Λkμk−12Λ⃗kμkTΛkμkln⁡∣Λk∣ln⁡πk]k=1,⋯ ,KT[β0m0β0m0m0T→+W0−1→−12β0ν0−D−12α0−1]k=1,⋯ ,K=∑k=1K{(α0−1)ln⁡πk−12(μk−m0)T(β0Λk)(μk−m0)+ν0−D−12ln⁡∣Λk∣−12Tr(W0−1Λk)} \begin{aligned} {\nu}_0 \boldsymbol{\eta} ^T \boldsymbol\chi_0 &= \left[\begin{array}{c} \Lambda_k \boldsymbol{\mu}_k \\ -\frac{1}{2}\vec\Lambda_k\\ \boldsymbol{\mu}_k^T \boldsymbol\Lambda_k \boldsymbol\mu_k \\ \ln |\boldsymbol{\Lambda}_k|\\ \ln\pi_k \end{array}\right] _{k=1,\cdots,K}^T \left[\begin{array}{c} \beta_0 \mathbf{m}_0 \\ \beta_0 \overrightarrow{\mathbf{m}_0 \mathbf{m}_0^T}+\overrightarrow{\mathbf{W}_0^{-1}}\\ -\frac{1}{2}\beta_0\\ \frac{\nu_0-D-1}{2}\\ \alpha_0-1 \end{array}\right] _{k=1,\cdots,K}\\ &= \sum_{k=1}^K\left\{ (\alpha_0-1)\ln \pi_k -\frac{1}{2} (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0)^T (\beta_0\boldsymbol\Lambda_k) (\boldsymbol\mu_k-\mathbf{m}_0) +\frac{\nu_0-D-1}{2} \ln |\boldsymbol\Lambda_k| -\frac{1}{2}{\rm Tr}(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k) \right\} \end{aligned}$$

となる。なお、最後のTr$(W0−1Λk)(\mathbf{W}_0^{-1}\boldsymbol\Lambda_k)$の項への変形にあたって、一般の正方行列$A,BA,B$について

$$Tr[AB]=Tr[(∑jaijbjk)ik]=∑i,jaijbji \begin{aligned} {\rm Tr}[AB]={\rm Tr}\left[\left( \sum_j a_{ij}b_{jk}\right)_{ik} \right] =\sum_{i, j}a_{ij}b_{ji} \end{aligned}$$

が成り立つこと、および$BB$が対称行列であれば最右辺が$∑i,jaijbij\sum_{i,j} a_{ij}b_{ij}$に一致することを用いた。

演習 10.29

二階微分を計算することで，関数$f(x)=ln⁡(x)f(x) = \ln (x)$は$0<x<∞0 \lt x \lt \infty$で上に凸であることを示せ．

$$g(η)=min⁡x{ηx−f(x)}(10.133)g(\eta)=\min _{x}\{\eta x-f(x)\} \tag{10.133}$$

で定義される双対な関数$g(η)g(\eta)$の形を求め，

$$f(x)=min⁡η{ηx−g(η)}(10.132)f(x)=\min _{\eta}\{\eta x-g(\eta)\} \tag{10.132}$$

に従って$ηx−g(η)\eta x - g(\eta)$を$η\eta$について最小化すると，実際に関数$ln⁡(x)\ln(x)$が得られることを確かめよ．

---

※P.209のように$f(x)f(x)$と$g(η)g(\eta)$が双対の働きとなっていることを示す。

$f(x)=ln⁡(x)f(x) = \ln(x)$の2階微分は$f′′(x)=−1x2\displaystyle f''(x) = - \frac{1}{x^{2}}$である。これは$0<x<∞0 \lt x \lt \infty$で$f′′(x)<0f''(x) < 0$となるので上に凸である。

$(10.133)(10.133)$式に代入して

$$g(η)=min⁡x{ηx−ln⁡(x)} g(\eta)=\min _{x}\{\eta x-\ln(x)\}$$

最小値を求めるため$xx$について微分すると

$$dgdx=η−1x \frac{dg}{dx} = \eta - \frac{1}{x}$$

$x=1η\displaystyle x=\frac{1}{\eta}$のとき最小となり、このとき$g(η)=1+ln⁡(η)g(\eta) = 1+\ln(\eta)$となる。

今度はこれを$(10.132)(10.132)$式に代入して$f(x)=min⁡η{ηx−1−ln⁡(η)}\displaystyle f(x) = \min _{\eta}\{\eta x-1-\ln(\eta)\}$となる。これも同様に$η\eta$について微分すると

$$dfdη=x−1η \frac{df}{d\eta} = x - \frac{1}{\eta}$$

これは$η=1x\displaystyle \eta = \frac{1}{x}$のとき最小となり、このとき

$$f(x)=1−(1+ln⁡(1x))=ln⁡(x) f(x) = 1-\left( 1+\ln\left(\frac{1}{x}\right) \right) = \ln(x)$$

となり題意通り$ln⁡(x)\ln(x)$が得られた。

演習 10.30

二階微分を計算することで，対数ロジスティック関数$f(x)=−ln⁡(1+e−x)f(x)=-\ln \left(1+e^{-x}\right)$が上に凸であることを示せ．対数ロジスティック関数を点$x=ξx = \xi$のまわりで一次までテイラー展開することで，変分上界

$$σ(x)⩽exp⁡(ηx−g(η))(10.137)\sigma(x) \leqslant \exp (\eta x-g(\eta)) \tag{10.137}$$

を直接導出せよ．

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後の問題設定のため、対数ロジスティック関数である$f(x)f(x)$を

$$σ(x)=11+e−x(10.134) \sigma(x) = \frac{1}{1+e^{-x}} \tag{10.134}$$

を用いて

$$f(x)=−ln⁡(1+e−x)=ln⁡(11+e−x)=ln⁡σ(x) f(x)=-\ln \left(1+e^{-x}\right)=\ln \left(\frac{1}{1+e^{-x}}\right)=\ln \sigma(x)$$

と表しておく。これより

$$dσdx=e−x(1+e−x)2=(σ(x))2e−x=11+e−x−1(1+e−x)2=σ(x)−(σ(x))2=σ(x)(1−σ(x)) \begin{aligned} \frac{d \sigma}{d x} &=\frac{e^{-x}}{\left(1+e^{-x}\right)^{2}} = (\sigma(x))^2e^{-x} \\ &=\frac{1}{1+e^{-x}}-\frac{1}{\left(1+e^{-x}\right)^2} \\ &=\sigma(x)-(\sigma(x))^{2} \\ &=\sigma(x)(1-\sigma(x)) \end{aligned}$$

である。これから$f(x)f(x)$が上に凸であること、すなわち$f′′(x)<0f''(x) \lt 0$を示す。

$$f′(x)=ddxln⁡σ(x)=1σ(x)ddxσ(x)=1σ(x)(σ(x))2e−x=σ(x)e−x f^{\prime}(x)=\frac{d}{d x} \ln \sigma(x)=\frac{1}{\sigma(x)} \frac{d}{d x} \sigma(x)=\frac{1}{\sigma(x)}(\sigma(x))^{2} e^{-x}=\sigma(x) e^{-x}$$

$$f′′(x)=ddx(σ(x)e−x)=ddxσ(x)⋅e−x−σ(x)e−x={σ(x)(1−σ(x))−σ(x)}e−x=−{σ(x)}2e−x<0 \begin{aligned} f^{\prime \prime}(x) &=\frac{d}{d x}\left(\sigma(x) e^{-x}\right) \\ &=\frac{d}{d x} \sigma(x) \cdot e^{-x}-\sigma(x) e^{-x} \\ &=\{\sigma(x)(1-\sigma(x))-\sigma(x)\} e^{-x} \\ &=-\{\sigma(x)\}^{2} e^{-x} \lt 0 \end{aligned}$$

これより$f(x)f(x)$は上に凸であることが示された。

次に$ln⁡σ(x)\ln \sigma(x)$を$x=ξx=\xi$の周りで一次のテイラー展開を行うと

$$ln⁡σ(x)=ln⁡σ(ξ)+dln⁡σ(x)dx∣x=ξ(x−ξ)+O(ξ2)≃ln⁡σ(ξ)+σ(ξ)e−ξ(x−ξ) \begin{aligned} \ln \sigma(x) &=\ln \sigma(\xi)+\left.\frac{d\ln \sigma(x)}{d x}\right|_{x=\xi}(x-\xi)+O\left(\xi^{2}\right) \\ &\simeq \ln \sigma(\xi)+\sigma(\xi) e^{-\xi}(x-\xi) \end{aligned}$$

$ln⁡σ(x)\ln \sigma(x)$は上に凸（concave）な関数なので、このテイラー展開は

$$ln⁡σ(x)≤ln⁡σ(ξ)+σ(ξ)e−ξ(x−ξ)(A) \ln \sigma(x) \leq \ln \sigma(\xi)+\sigma(\xi) e^{-\xi}(x-\xi) \tag{A}$$

となる。

変分上界を求めるために、10.5節の議論のように（$(10.127)(10.127)$あたりの変形）$η=σ(ξ)e−ξ\eta = \sigma(\xi)e^{-\xi}$とおいたときの$σ(ξ)\sigma(\xi)$と$ξ\xi$を$η\eta$で表すことを目指す。

$$η=(1+e−ξ)−1e−ξ=e−ξ1+e−ξ=1−11+e−ξ=1−σ(ξ) \begin{aligned} \eta &=\left(1+e^{-\xi}\right)^{-1} e^{-\xi} \\ &=\frac{e^{-\xi}}{1+e^{-\xi}} \\ &=1-\frac{1}{1+e^{-\xi}} \\ &=1-\sigma(\xi) \end{aligned}$$

これより$σ(ξ)=1−η\sigma(\xi) = 1 - \eta$となる。また、$η=σ(ξ)e−ξ\eta = \sigma(\xi)e^{-\xi}$の両辺の対数をとって

$$ln⁡η=ln⁡σ(ξ)−ξξ=ln⁡σ(ξ)−ln⁡η=ln⁡(1−η)−ln⁡η \begin{aligned} \ln \eta &=\ln \sigma(\xi)-\xi \\ \xi &=\ln \sigma(\xi)-\ln \eta \\ &=\ln (1-\eta)-\ln \eta \end{aligned}$$

となる。これらを$(A)(\textrm{A})$に代入して

$$ln⁡σ(x)≤ln⁡(1−η)+η(x−ln⁡(1−η)+ln⁡η)=ηx+(1−n)ln⁡(1−η)+ηln⁡η=ηx−g(η)(∵(10.136)) \begin{aligned} \ln \sigma(x) & \leq \ln (1-\eta)+\eta(x-\ln (1-\eta)+\ln \eta) \\ &=\eta x+(1-n) \ln (1-\eta)+\eta \ln \eta \\ &=\eta x-g(\eta)\hspace{1em}(\because(10.136)) \end{aligned}$$

これは変分上界

$$σ(x)⩽exp⁡(ηx−g(η))(10.137) \sigma(x) \leqslant \exp (\eta x-g(\eta)) \tag{10.137}$$

と等価である。すなわち、題意の通りテイラー展開から直接$(10.137)(10.137)$式が導出された。

演習 10.31

$xx$について二階微分を求めることで，関数$f(x)=−ln⁡(ex/2+e−x/2)f(x) = -\ln(e^{x/2}+e^{-x/2})$は$xx$の上に凸な関数であることを示せ．次に，変数$x2x^2$についての二階微分を考え，これが$x2x^2$については下に凸な関数で、あることを示せ．$f(x)f(x)$のグラフを$xx$および$x2x^2$について描いてみよ．関数$f(x)f(x)$を変数$x2x^2$について$ξ2\xi^2$を中心として一次までテイラー展開することにより，ロジスティックシグモイド関数の下界

$$σ(x)⩾σ(ξ)exp⁡{(x−ξ)/2−λ(ξ)(x2−ξ2)}(10.144)\sigma(x) \geqslant \sigma(\xi) \exp \left\{(x-\xi) / 2-\lambda(\xi)\left(x^{2}-\xi^{2}\right)\right\} \tag{10.144}$$

を直接導出せよ．

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微分を計算する時の係数が煩わしいので、$x/2x/2$を$xx$と定義し直す。（証明すべき凸性に影響はない。最後の計算結果で元に戻す。）

• $xx$に関して上に凸であることの証明

$$f(x)=−ln⁡(ex+e−x)f′(x)=−ex−e−xex+e−xf′′(x)=−(ex+e−x)2−(ex−e−x)2(ex+e−x)2=−(2ex)⋅(2e−x)(ex+e−x)2=−4(ex+e−x)2<0 \begin{aligned} f(x) &= -\ln(e^{x}+e^{-x})\\ f'(x) &= -\frac{e^{x}-e^{-x}}{e^x+e^{-x}}\\ f''(x) &= -\frac{(e^{x}+e^{-x})^2-(e^{x}-e^{-x})^2}{(e^{x}+e^{-x})^2}\\ &= -\frac{(2e^x)\cdot (2e^{-x})}{(e^{x}+e^{-x})^2}\\ &= -\frac{4}{(e^{x}+e^{-x})^2} < 0 \end{aligned}$$

• $x2x^2$に関して下に凸であることの証明

$y=x2y=x^2$とおく。$f(y)=−ln⁡(ey+e−y)f(y)=-\ln (e^{\sqrt{y}}+e^{-\sqrt{y}})$を真面目に$yy$で2階微分するのは面倒なので、以下のように解く。

$$ddyf(x)=dxdydf(x)dxd2dy2f(x)=ddy(dxdydf(x)dx)=d2xdy2df(x)dx+dxdyddy(df(x)dx)=d2xdy2df(x)dx+(dxdy)2⋅d2f(x)dx2 \begin{aligned} \frac{d}{dy}f(x) &= \frac{dx}{dy}\frac{df(x)}{dx}\\ \frac{d^2}{dy^2}f(x) &= \frac{d}{dy}\left( \frac{dx}{dy} \frac{df(x)}{dx} \right)\\ &= \frac{d^2x}{dy^2}\frac{df(x)}{dx} + \frac{dx}{dy} \frac{d}{dy} \left( \frac{df(x)}{dx} \right)\\ &= \frac{d^2x}{dy^2}\frac{df(x)}{dx} + \left( \frac{dx}{dy} \right)^2 \cdot \frac{d^2 f(x)}{dx^2}\\ \end{aligned}$$

ここで、

$$dxdy=(dydx)−1=(ddxx2)−1=(2x)−1=12xd2xdy2=ddy(dxdy)=ddy(12x)=dxdyddx(12x)=12x(−12x2)=−14x3 \begin{aligned} \frac{dx}{dy} &= \left( \frac{dy}{dx} \right)^{-1} = \left( \frac{d}{dx} x^2 \right)^{-1} = (2x)^{-1} = \frac{1}{2x} \\ \frac{d^2x}{dy^2} &= \frac{d}{dy} \left( \frac{dx}{dy} \right) = \frac{d}{dy} \left( \frac{1}{2x} \right)= \frac{dx}{dy}\frac{d}{dx} \left( \frac{1}{2x} \right) = \frac{1}{2x} \left( -\frac{1}{2x^2}\right) = -\frac{1}{4x^3}\\ \end{aligned}$$

であるから、

$$d2dy2f(x)=d2xdy2df(x)dx+(dxdy)2⋅d2f(x)dx2=(−14x3)(−ex−e−xex+e−x)+(12x)2(−4(ex+e−x)2)=(ex−e−x)(ex+e−x)−4x4x3(ex+e−x)2=e2x−e−2x−4x4x3(ex+e−x)2 \begin{aligned} \frac{d^2}{dy^2}f(x) &= \frac{d^2x}{dy^2}\frac{df(x)}{dx} + \left( \frac{dx}{dy} \right)^2 \cdot \frac{d^2 f(x)}{dx^2}\\ &= \left(-\frac{1}{4x^3} \right)\left(-\frac{e^x-e^{-x}}{e^x+e^{-x}} \right) + \left( \frac{1}{2x}\right)^2 \left( - \frac{4}{(e^x+e^{-x})^2}\right)\\ &=\frac{(e^x-e^{-x})(e^x+e^{-x})-4x}{4x^3 (e^x+e^{-x})^2}\\ &=\frac{e^{2x}-e^{-2x}-4x}{4x^3 (e^x+e^{-x})^2} \end{aligned}$$

ここで、分子が$x>0x>0$のとき正、$x<0x<0$のとき負であることは、微分して普通に示しても良いが、

$$e2x=1+(2x)+12!(2x)2+13!(2x)3+14!(2x)4+15!(2x)5+⋯e−2x=1−(2x)+12!(2x)2−13!(2x)3+14!(2x)4−15!(2x)5+⋯e2x−e−2x=4x+2⋅(13!(2x)3+15!(2x)5⋯ ) \begin{aligned} e^{2x} &= 1+(2x)+ \frac{1}{2!}(2x)^2+\frac{1}{3!}(2x)^3+\frac{1}{4!}(2x)^4 +\frac{1}{5!}(2x)^5 +\cdots\\ e^{-2x} &= 1-(2x)+ \frac{1}{2!}(2x)^2-\frac{1}{3!}(2x)^3+\frac{1}{4!}(2x)^4 -\frac{1}{5!}(2x)^5 +\cdots\\ e^{2x}-e^{-2x} &= 4x+ 2\cdot \left( \frac{1}{3!}(2x)^3+\frac{1}{5!}(2x)^5\cdots \right)\\ \end{aligned}$$

に注目すれば明らか。よって、右辺全体は$x>0x>0$でも$x<0x<0$でも正なので、$d2dy2f(x)>0\frac{d^2}{dy^2}f(x)>0$と言える。

• グラフを書いてみよ
  $f(x)f(x)$のグラフを$xx$について描く
  
  $f(x)f(x)$のグラフを$x2x^2$について描く
  

• 下界(10.44)を直接導出する（$xx$の定義は元に戻す）

$$f(x)=f(x)∣x=ξ+(x2−ξ2)(df(x)dy∣x=ξ)+⋯≥f(x)∣x=ξ+(x2−ξ2)(df(x)dy∣x=ξ)=f(ξ)+(x2−ξ2)(dxdyf(x)dx∣x=ξ)=f(ξ)+(x2−ξ2)(−14ξtanh⁡(ξ))≡f(ξ)−λ(ξ)(x2−ξ2) \begin{aligned} f(x)&=f(x)|_{x=\xi} + (x^2-\xi^2) \left( \left. \frac{df(x)}{dy} \right|_{x=\xi} \right)+ \cdots\\ &\geq f(x)|_{x=\xi} + (x^2-\xi^2) \left(\left. \frac{df(x)}{dy} \right|_{x=\xi}\right)\\ &= f(\xi) + (x^2-\xi^2)\left( \frac{dx}{dy} \left.\frac{f(x)}{dx}\right|_{x=\xi}\right)\\ &= f(\xi) + (x^2-\xi^2)\left( -\frac{1}{4\xi} \tanh(\xi) \right)\\ &\equiv f(\xi) - \lambda(\xi) (x^2-\xi^2)\\ \end{aligned}$$

となる（不等号は、$x2x^2$に関する凸性より）。従って、

$$ln⁡σ(x)=x2+f(x)≥x2+f(ξ)−λ(ξ)(x2−ξ2)=x−ξ2+(ξ2+f(ξ))−λ(ξ)(x2−ξ2)=x−ξ2+ln⁡σ(ξ)−λ(ξ)(x2−ξ2) \begin{aligned} \ln \sigma(x) &= \frac{x}{2} + f(x)\\ &\geq \frac{x}{2} + f(\xi) - \lambda(\xi) (x^2-\xi^2)\\ &= \frac{x-\xi}{2} + \left( \frac{\xi}{2}+f(\xi)\right) - \lambda(\xi) (x^2-\xi^2)\\ &= \frac{x-\xi}{2} + \ln \sigma (\xi) - \lambda(\xi) (x^2-\xi^2)\\ \end{aligned}$$

両辺のexpをとって、(10.144)式を得る。

演習 10.32

ロジスティック回帰の変分ベイズ推定を時系列に従って学習し，データ点が一回に一つだけ到着し，次のデータ点が到着するまでに処理して廃棄しなければならない場合について考える．このとき，事後分布のガウス近似は下界

$$p(t∣w)=eatσ(−a)⩾eatσ(ξ)exp⁡{−(a+ξ)/2−λ(ξ)(a2−ξ2)}(10.151)p(t \mid \mathbf{w})=e^{a t} \sigma(-a) \geqslant e^{a t} \sigma(\xi) \exp \left\{-(a+\xi) / 2-\lambda(\xi)\left(a^{2}-\xi^{2}\right)\right\} \tag{10.151}$$

を用いることで常に保持できることを示せ．この場合，分布は事前分布で初期化され，データ点が取り込まれるごとに。対応する変分パラメータ$ξn\xi_n$が最適化される．

---

※(方針)
(10.151)式を利用しガウス変分事後分布の逐次的な更新式が得られることを確認する

データN個のときの変分事後分布を

$$qN(w)=N(w∣mN,SN−1) q_N(\mathbf{w})=\mathcal{N}(\mathbf{w}\mid\mathbf{m}_N,\mathbf{S}_N^{-1})$$

とする．N+1個めのデータが与えられたとき(10.151)より

$$p(tN+1∣,w)=ew⊤ϕN+1tN+1σ(−w⊤ϕN+1)≥ew⊤ϕN+1tN+1σ(ξN+1)exp⁡[−(w⊤ϕN+1+ξN+1)/2−λ(ξN+1){(w⊤ϕN+1)2−ξN+12}]. p(t_{N+1}|,\mathbf{w})=e^{\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1} t_{N+1}} \sigma\left(-\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}\right) \geq e^{\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1} t_{N+1}} \sigma\left(\xi_{N+1}\right) \exp \left[-\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}+\xi_{N+1}\right) / 2-\lambda\left(\xi_{N+1}\right)\left\{\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}\right)^{2}-\xi_{N+1}^{2}\right\}\right].$$

この式から

$$p(tN+1,w)=p(tN+1∣w)p(w)≥p(w)ew⊤ϕN+1tN+1σ(ξN+1)exp⁡[−(w⊤ϕN+1+ξN+1)/2−λ(ξN+1){(w⊤ϕN+1)2−ξN+12}]. p(t_{N+1},\mathbf{w})=p(t_{N+1}\mid\mathbf{w})p(\mathbf{w})\geq p(\mathbf{w})e^{\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1} t_{N+1}} \sigma\left(\xi_{N+1}\right) \exp \left[-\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}+\xi_{N+1}\right) / 2-\lambda\left(\xi_{N+1}\right)\left\{\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}\right)^{2}-\xi_{N+1}^{2}\right\}\right].$$

を得る両辺の対数をとって

$$ln⁡p(tN+1∣w)p(w)≥ln⁡p(w)+w⊤ϕN+1tN+1+ln⁡σ(ξN+1)−(w⊤ϕN+1+ξN+1)/2−λ(ξN+1){(w⊤ϕN+1)2−ξN+12}≃−12(w−mN)⊤SN−1(w−mN)+w⊤ϕN+1(tN+1−12)−λ(ξN+1)w⊤ϕN+1ϕN+1⊤w+Const \begin{aligned} \ln p(t_{N+1}\mid\mathbf{w})p(\mathbf{w})&\geq\ln p(\mathbf{w})+\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1} t_{N+1}+\ln \sigma\left(\xi_{N+1}\right)-\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}+\xi_{N+1}\right) / 2-\lambda\left(\xi_{N+1}\right)\left\{\left(\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}\right)^{2}-\xi_{N+1}^{2}\right\}\\ &\simeq -\frac{1}{2}(\mathbf{w}-\mathbf{m}_N)^{\top}\mathbf{S}_N^{-1}(\mathbf{w}-\mathbf{m}_N)+\mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1}\left(t_{N+1}-\frac{1}{2}\right)-\lambda\left(\xi_{N+1}\right) \mathbf{w}^{\top} \phi_{N+1} \phi_{N+1}^{\top} \mathbf{w}+Const \end{aligned}$$

これは$w\mathbf{w}$の二次形式になっているため，N+1個目のデータが与えられたときの変分事後分布を$qN+1(w)q_{N+1}(\mathbf{w})$とするとガウス分布になり，平方完成することで

$$qN+1(w)=N(w∣mN+1,SN+1−1) q_{N+1}(\mathbf{w})=\mathcal{N}(\mathbf{w}\mid\mathbf{m}_{N+1},\mathbf{S}_{N+1}^{-1})$$

$$mN+1＝SN+1[SN−1mN+(tN+1−1/2)ϕN+1] \mathbf{m}_{N+1}＝\mathbf{S}_{N+1}\left[\mathbf{S}_{N}^{-1} \mathbf{m}_{N}+\left(t_{N+1}-1 / 2\right) \boldsymbol{\phi}_{N+1}\right]$$

$$SN+1−1＝2λ(ξN+1)ϕN+1ϕN+1T+SN−1 \mathbf{S}_{N+1}^{-1}＝2 \lambda\left(\xi_{N+1}\right) \boldsymbol{\phi}_{N+1} \boldsymbol{\phi}_{N+1}^{\mathrm{T}}+\mathbf{S}_{N}^{-1}$$

が得られる．

演習 10.33

$$Q(ξ,ξold )=∑n=1N{ln⁡σ(ξn)−ξn/2−λ(ξn)(ϕnTE[wwT]ϕn−ξn2)}+const.(10.161)Q\left(\boldsymbol{\xi}, \boldsymbol{\xi}^{\text {old }}\right)=\sum_{n=1}^{N}\left\{\ln \sigma\left(\xi_{n}\right)-\xi_{n} / 2-\lambda\left(\xi_{n}\right)\left(\boldsymbol{\phi}_{n}^{\mathrm{T}} \mathbb{E}\left[\mathbf{w} \mathbf{w}^{\mathrm{T}}\right] \boldsymbol{\phi}_{n}-\xi_{n}^{2}\right)\right\}+\mathrm{const} . \tag{10.161}$$

で定義した量$Q(ξ,ξold )Q\left(\boldsymbol{\xi}, \boldsymbol{\xi}^{\text {old }}\right)$を変分パラメータ$ξn\xi_n$について微分することで，

$$(ξnnew )2=ϕnTE[wwT]ϕn=ϕnT(SN+mNmNT)ϕn(10.163)\left(\xi_{n}^{\text {new }}\right)^{2}=\boldsymbol{\phi}_{n}^{\mathrm{T}} \mathbb{E}\left[\mathbf{w} \mathbf{w}^{\mathrm{T}}\right] \boldsymbol{\phi}_{n}=\boldsymbol{\phi}_{n}^{\mathrm{T}}\left(\mathbf{S}_{N}+\mathbf{m}_{N} \mathbf{m}_{N}^{\mathrm{T}}\right) \boldsymbol{\phi}_{n} \tag{10.163}$$

で与えられるベイズロジスティック回帰モデルの$ξn\xi_n$の更新式を示せ．

---

Preparation

• $σ(x)\sigma(x)$の微分

$$∂σ(x)∂x=e−x(1+e−x)2=σ(x)(1−σ(x)) \begin{aligned} \frac{\partial \sigma(x)}{\partial x} &= \frac{e^{-x}}{(1 + e^{-x})^2} \\ &= \sigma(x)(1 - \sigma(x)) \end{aligned}$$

• $log⁡(σ(x))\log(\sigma(x))$の微分

$$∂log⁡(σ(x))∂x=(1+e−x)e−x(1+e−x)2=e−x1+e−x=1−σ(x) \begin{aligned} \frac{\partial \log(\sigma(x))}{\partial x} &= (1 + e^{-x})\frac{e^{-x}}{(1 + e^{-x})^2} \\ &= \frac{e^{-x}}{1 + e^{-x}} = 1 - \sigma(x) \end{aligned}$$

• $λ(ξ)\lambda(\xi)$

$$λ(ξ)=12ξ[σ(ξ)−12](10.150) \lambda(\xi) = \frac{1}{2\xi}\left[\sigma(\xi) - \frac{1}{2}\right] \tag{10.150}$$

• 分散の公式

$$SN=E[wwT]−E[w]E[wT]=E[wwT]−mNmNT \begin{aligned} \mathbf{S}_N &= \mathbb{E}[\mathbf{ww}^{\mathrm{T}}] - \mathbb{E}[\mathbf{w}]\mathbb{E}[\mathbf{w}^{\mathrm{T}}] \\ &= \mathbb{E}[\mathbf{ww}^{\mathrm{T}}] - \mathbf{m}_N\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N \end{aligned}$$

Solution

$$∂Q∂ξn=(1−σ(ξn))−12+2ξnλ(ξn)−λ′(ξn)(ϕnTE[wwT]ϕn−ξn2)=−2ξnλ(ξn)+2ξnλ(ξn)−λ′(ξn)(ϕnTE[wwT]ϕn−ξn2)=0 \begin{aligned} \frac{\partial Q}{\partial \xi_n} &= (1 - \sigma(\xi_n)) - \frac{1}{2} + 2\xi_n\lambda(\xi_n) - \lambda'(\xi_n)(\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n\mathbb{E}\left[\mathbf{ww}^{\mathrm{T}}\right]\mathbf{\phi}_n - \xi^2_n) \\ &= -2\xi_n\lambda(\xi_n) + 2\xi_n\lambda(\xi_n) - \lambda'(\xi_n)(\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n\mathbb{E}\left[\mathbf{ww}^{\mathrm{T}}\right]\mathbf{\phi}_n - \xi^2_n) \\ &= 0 \end{aligned}$$

よって、

$$(ξnnew)2=ϕnTE[wwT]ϕn=ϕnT(SN+mNmNT)ϕn (\xi^{\mathrm{new}}_n)^2 = \mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n\mathbb{E}\left[\mathbf{ww}^{\mathrm{T}}\right]\mathbf{\phi}_n = \mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n\left(\mathbf{S}_N + \mathbf{m}_N\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\right)\mathbf{\phi}_n$$

演習 10.34

この演習問題では，4.5節のベイスロジスティック回帰モデルの変分パラメータ$ξ\boldsymbol{\xi}$の更新式を，

$$L(ξ)=12ln⁡∣SN∣∣S0∣+12mNTSN−1mN−12m0TS0−1m0+∑n=1N{ln⁡σ(ξn)−12ξn+λ(ξn)ξn2}(10.164)\begin{aligned} \mathcal{L}(\boldsymbol{\xi})&= \frac{1}{2} \ln \frac{\left|\mathbf{S}_{N}\right|}{\left|\mathbf{S}_{0}\right|}+\frac{1}{2} \mathbf{m}_{N}^{\mathrm{T}} \mathbf{S}_{N}^{-1} \mathbf{m}_{N}-\frac{1}{2} \mathbf{m}_{0}^{\mathrm{T}} \mathbf{S}_{0}^{-1} \mathbf{m}_{0} \\ &+\sum_{n=1}^{N}\left\{\ln \sigma\left(\xi_{n}\right)-\frac{1}{2} \xi_{n}+\lambda\left(\xi_{n}\right) \xi_{n}^{2}\right\} \end{aligned} \tag{10.164}$$

で与えられる下界を直接最大化することで導出する．これには$L(ξ)\mathcal{L}(\boldsymbol{\xi})$の$ξn\xi_n$に附する微分を0としてみよ．行列式の対数の微分には結果

$$ddαln⁡∣A∣=Tr⁡(A−1ddαA)(3.117)\frac{d}{d \alpha} \ln |\mathbf{A}|=\operatorname{Tr}\left(\mathbf{A}^{-1} \frac{d}{d \alpha} \mathbf{A}\right) \tag{3.117}$$

を，変分事後分布$q(w)q(\mathbf{w})$の平均と分散には

$$mN=SN(S0−1m0+∑n=1N(tn−1/2)ϕn)(10.157)\mathbf{m}_{N}=\mathbf{S}_{N}\left(\mathbf{S}_{0}^{-1} \mathbf{m}_{0}+\sum_{n=1}^{N}\left(t_{n}-1 / 2\right) \phi_{n}\right) \tag{10.157}$$

$$SN−1=S0−1+2∑n=1Nλ(ξn)ϕnϕnT(10.158)\mathbf{S}_{N}^{-1}=\mathbf{S}_{0}^{-1}+2 \sum_{n=1}^{N} \lambda\left(\xi_{n}\right) \phi_{n} \phi_{n}^{\mathrm{T}} \tag{10.158}$$

の式を利用せよ．

---

Preparation

• 公式

$$∂∂x(A−1)=−A−1∂A∂xA−1(C.21) \frac{\partial}{\partial x}(\mathbf{A}^{-1}) = -\mathbf{A}^{-1}\frac{\partial\mathbf{A}}{\partial x}\mathbf{A}^{-1} \tag{C.21}$$

• 後で使う式変形

$$mNTSN−1mN=[SNSN−1mN]TSN−1[SNSN−1mN]=[SNaN]TSN−1[SNaN]=aNTSN−1aN. \begin{aligned} \mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_{N}\mathbf{m}_N &= [\mathbf{S}_{N}\mathbf{S}^{-1}_{N}\mathbf{m}_N]^{\mathrm{T}}\mathbf{S}^{-1}_{N}[\mathbf{S}_{N}\mathbf{S}^{-1}_{N}\mathbf{m}_N] \\ &= [\mathbf{S}_{N}\mathbf{a}_N]^{\mathrm{T}}\mathbf{S}^{-1}_{N}[\mathbf{S}_{N}\mathbf{a}_N] \\ &= \mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_{N}\mathbf{a}_N. \end{aligned}$$

ただし、

$$aN=SN−1mN. \mathbf{a}_N = \mathbf{S}^{-1}_{N}\mathbf{m}_N.$$

Solution

$$∂L(ξ)∂ξn=12Tr(SN−1∂SN∂ξn)+12Tr(aNaNT∂SN∂ξn)+λ′(ξn)ξn2=12Tr((SN−1+aNaNT)∂SN∂ξn)+λ′(ξn)ξn2=−12Tr((SN−1+aNaNT)SN[2λ′(ξn)ϕNϕNT]SN)+λ′(ξn)ξn2=−λ′(ξn){Tr((SN−1+aNaNT)SNϕNϕNTSN)−ξn2}=0. \begin{aligned} \frac{\partial \mathcal{L}(\mathbf{\xi})}{\partial \xi_n} &= \frac{1}{2}\mathrm{Tr}\left(\mathbf{S}^{-1}_{N}\frac{\partial \mathbf{S}_{N}}{\partial \xi_n}\right) + \frac{1}{2} \mathrm{Tr}\left(\mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N \frac{\partial \mathbf{S}_{N}}{\partial \xi_n}\right) + \lambda'(\xi_n)\xi^2_n \\ &= \frac{1}{2}\mathrm{Tr}\left((\mathbf{S}^{-1}_{N} + \mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N)\frac{\partial \mathbf{S}_{N}}{\partial \xi_n}\right) + \lambda'(\xi_n)\xi^2_n \\ &= -\frac{1}{2}\mathrm{Tr}\left((\mathbf{S}^{-1}_{N} + \mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N)\mathbf{S}_N[2\lambda'(\xi_n)\mathbf{\phi}_N\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_N]\mathbf{S}_N\right) + \lambda'(\xi_n)\xi^2_n \\ &= -\lambda'(\xi_n)\left\{\mathrm{Tr}\left((\mathbf{S}^{-1}_{N} + \mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N)\mathbf{S}_N\mathbf{\phi}_N\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}_N\right) - \xi^2_n\right\} \\ &= 0. \end{aligned}$$

よって、

$$ξn2=Tr((SN−1+aNaNT)SNϕNϕNTSN)=(SNϕn)T(SN−1+aNaNT)(SNϕn)=ϕnT(SN+SNaNaNTSN)ϕn=ϕnT(SN+mNmNT)ϕn \begin{aligned} \xi^2_n &= \mathrm{Tr}\left((\mathbf{S}^{-1}_{N} + \mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N)\mathbf{S}_N\mathbf{\phi}_N\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}_N\right) \\ &= (\mathbf{S}_N\mathbf{\phi}_n)^{\mathrm{T}}(\mathbf{S}^{-1}_{N} + \mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N)(\mathbf{S}_N\mathbf{\phi}_n) \\ &= \mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n(\mathbf{S}_N + \mathbf{S}_N\mathbf{a}_N\mathbf{a}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}_N)\mathbf{\phi}_n \\ &= \mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n(\mathbf{S}_N + \mathbf{m}_N\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N)\mathbf{\phi}_n \end{aligned}$$

演習 10.35

変分ベイズロジスティック回帰モデルの下界$L(ξ)\mathcal{L}(\boldsymbol{\xi})$についての結果

$$L(ξ)=12ln⁡∣SN∣∣S0∣+12mNTSN−1mN−12m0TS0−1m0+∑n=1N{ln⁡σ(ξn)−12ξn+λ(ξn)ξn2}(10.164)\begin{aligned} \mathcal{L}(\boldsymbol{\xi})&= \frac{1}{2} \ln \frac{\left|\mathbf{S}_{N}\right|}{\left|\mathbf{S}_{0}\right|}+\frac{1}{2} \mathbf{m}_{N}^{\mathrm{T}} \mathbf{S}_{N}^{-1} \mathbf{m}_{N}-\frac{1}{2} \mathbf{m}_{0}^{\mathrm{T}} \mathbf{S}_{0}^{-1} \mathbf{m}_{0} \\ &+\sum_{n=1}^{N}\left\{\ln \sigma\left(\xi_{n}\right)-\frac{1}{2} \xi_{n}+\lambda\left(\xi_{n}\right) \xi_{n}^{2}\right\} \end{aligned} \tag{10.164}$$

を導出せよ．これには$L(ξ)\mathcal{L}(\boldsymbol{\xi})$を定める積分

$$ln⁡p(t)=ln⁡∫p(t∣w)p(w)dw⩾ln⁡∫h(w,ξ)p(w)dw=L(ξ)(10.159)\ln p(\mathbf{t})=\ln \int p(\mathbf{t} \mid \mathbf{w}) p(\mathbf{w}) \mathrm{d} \mathbf{w} \geqslant \ln \int h(\mathbf{w}, \boldsymbol{\xi}) p(\mathbf{w}) \mathrm{d} \mathbf{w}=\mathcal{L}(\boldsymbol{\xi}) \tag{10.159}$$

の中で，ガウス事前分布の式に$q(w)=N(w∣m0,Σ0)q(\mathbf{w}) = \mathcal{N}(\mathbf{w}\mid \mathbf{m}_0, \mathbf{\Sigma}_0)$を，尤度関数に下界$h(w,ξ)h(\mathbf{w}, \boldsymbol{\xi})$を代入するのが最も簡単である．次に指数関数の中で$w\mathbf{w}$に依存する項をまとめ，平方完成することでガウス分布の積分を導出せよ．多次元ガウス分布の正規化項についての標準的な結果を使ってこれを計算し，最後に対数をとって$(10.164)(10.164)$を求めよ．

---

• $h(w,ξ)p(w)h(\mathbf{w}, \xi)p(\mathbf{w})$を計算する

$$h(w,ξ)p(w)=N(w∣m0,S0)∏Nσ(ξn)exp⁡{wTϕntn−(wTϕn+ξn)/2−λ(ξn)([wTϕ]2−ξn2)}={(2π)−W/2⋅∣S0∣−1/2⋅∏Nσ(ξn)}⋅exp⁡{−12(w−m0)TS0−1(w−m0)} ⋅∏Nexp⁡{wTϕntn−(wTϕn+ξn)/2−λ(ξn)([wTϕ]2−ξn2)}={(2π)−W/2⋅∣S0∣−1/2⋅∏Nσ(ξn)⋅exp⁡(−12m0TS0−1m0−∑Nξn2+∑Nλ(ξn)ξn2)} ⋅exp⁡{−12wT(S0−1+2∑Nλ(ξn)ϕnϕnT)w+wT(S0−1m0+∑Nϕn(tn−12))}={(2π)−W/2⋅∣S0∣−1/2⋅∏Nσ(ξn)⋅exp⁡(−12m0TS0−1m0−∑Nξn2+∑Nλ(ξn)ξn2)} ⋅exp⁡{12wTSN−1w+wTSN−1mN} (∵(10.157)−(10.158))={(2π)−W/2⋅∣S0∣−1/2⋅∏Nσ(ξn)⋅exp⁡(−12m0TS0−1m0−∑Nξn2+∑Nλ(ξn)ξn2)+12mNTSN−1mN} ⋅exp⁡{−12(w−mN)TSN−1(w−mN)} \begin{aligned} h(\mathbf{w}, \xi)p(\mathbf{w}) &= \mathrm{N}(\mathbf{w}|\mathbf{m}_0, \mathbf{S}_0)\prod^N \sigma(\xi_n)\exp\{\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}_nt_n - (\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}_n + \xi_n)/2 - \lambda(\xi_n)([\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}]^2 - \xi^2_n)\} \\ &= \{(2\pi)^{-W/2} \cdot |\mathbf{S}_0|^{-1/2} \cdot \prod^N \sigma(\xi_n)\} \cdot \exp\{-\frac{1}{2}(\mathbf{w} - \mathbf{m}_0)^{\mathrm{T}}\mathbf{S}^{-1}_0(\mathbf{w} - \mathbf{m}_0)\} \\ & \ \ \ \cdot \prod^N \exp\{\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}_nt_n - (\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}_n + \xi_n)/2 - \lambda(\xi_n)([\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathbf{\phi}]^2 - \xi^2_n)\} \\ &= \left\{(2\pi)^{-W/2} \cdot |\mathbf{S}_0|^{-1/2} \cdot \prod^N \sigma(\xi_n) \cdot \exp\left(-\frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 - \sum^N \frac{\xi_n}{2} + \sum^N \lambda(\xi_n)\xi^2_n\right)\right\} \\ & \ \ \ \cdot \exp\left\{-\frac{1}{2}\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\left(\mathbf{S}^{-1}_0 + 2\sum^N\lambda(\xi_n)\mathbf{\phi}_n\mathbf{\phi}^{\mathrm{T}}_n\right)\mathbf{w} + \mathbf{w}^{\mathrm{T}}\left(\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 + \sum^N \mathbf{\phi}_n\left(t_n - \frac{1}{2}\right)\right) \right\} \\ &= \left\{(2\pi)^{-W/2} \cdot |\mathbf{S}_0|^{-1/2} \cdot \prod^N \sigma(\xi_n) \cdot \exp\left(-\frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 - \sum^N \frac{\xi_n}{2} + \sum^N \lambda(\xi_n)\xi^2_n\right)\right\} \\ & \ \ \ \cdot \exp\left\{\frac{1}{2}\mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathrm{S}^{-1}_N\mathbf{w} + \mathbf{w}^{\mathrm{T}}\mathrm{S}^{-1}_N\mathbf{m}_N\right\} \ (\because (10.157)-(10.158)) \\ &= \left\{(2\pi)^{-W/2} \cdot |\mathbf{S}_0|^{-1/2} \cdot \prod^N \sigma(\xi_n) \cdot \exp\left(-\frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 - \sum^N \frac{\xi_n}{2} + \sum^N \lambda(\xi_n)\xi^2_n\right) + \frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_N\mathbf{m}_N\right\} \\ & \ \ \ \cdot \exp\left\{-\frac{1}{2}(\mathbf{w} - \mathbf{m}_N)^{\mathrm{T}}\mathrm{S}^{-1}_N(\mathbf{w} - \mathbf{m}_N)\right\} \end{aligned}$$

• $w\mathbf{w}$で積分する

$$∫h(w,ξ)p(w)dw=(2π)−W/2⋅∣S0∣−1/2 ⋅∏Nσ(ξn)⋅exp⁡(−12m0TS0−1m0−∑Nξn2+∑Nλ(ξn)ξn2)+12mNTSN−1mN ⋅(2π)W/2⋅∣SN∣1/2=(∣SN∣∣S0∣)1/2∏Nσ(ξn)⋅exp⁡(−12m0TS0−1m0−∑Nξn2+∑Nλ(ξn)ξn2)+12mNTSN−1mN \begin{aligned} \int h(\mathbf{w}, \xi)p(\mathbf{w})d\mathbf{w} &= (2\pi)^{-W/2} \cdot |\mathbf{S}_0|^{-1/2} \\ & \ \ \ \cdot \prod^N \sigma(\xi_n) \cdot \exp\left(-\frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 - \sum^N \frac{\xi_n}{2} + \sum^N \lambda(\xi_n)\xi^2_n\right) + \frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_N\mathbf{m}_N \\ & \ \ \ \cdot (2\pi)^{W/2} \cdot |\mathbf{S}_N|^{1/2} \\ &= \left(\frac{|\mathbf{S}_N|}{|\mathbf{S}_0|}\right)^{1/2} \prod^N \sigma(\xi_n) \cdot \exp\left(-\frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 - \sum^N \frac{\xi_n}{2} + \sum^N \lambda(\xi_n)\xi^2_n\right) + \frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_N\mathbf{m}_N \end{aligned}$$

• 対数をとる

$$L(ξ)=12log⁡∣SN∣∣S0∣−12m0TS0−1m0+12mNTSN−1mN+∑N{log⁡σ(ξn)−ξn2+λ(ξn)ξn2} \mathcal{L}(\xi) = \frac{1}{2}\log\frac{|\mathbf{S}_N|}{|\mathbf{S}_0|} - \frac{1}{2}\mathbf{m}^{\mathrm{T}}_0\mathbf{S}^{-1}_0\mathbf{m}_0 + \frac{1}{2} \mathbf{m}^{\mathrm{T}}_N\mathbf{S}^{-1}_N\mathbf{m}_N + \sum^N \left\{\log\sigma(\xi_n) - \frac{\xi_n}{2} + \lambda(\xi_n)\xi^2_n \right\}$$

演習 10.36

10.7節で議論したADFの近似法を考える．このとき.因子$fj(θ)f_j(\boldsymbol{\theta})$を含めることで，モデルエビデンスを

$$pj(D)≃pj−1(D)Zj(10.242)p_{j}(\mathcal{D}) \simeq p_{j-1}(\mathcal{D}) Z_{j} \tag{10.242}$$

のように更新できることを示せ．ここで$ZjZ_j$は正規化定数であり

$$Zj=∫fj(θ)q\j(θ)dθ(10.197)Z_{j}=\int f_{j}(\theta) q^{\backslash j}(\boldsymbol{\theta}) \mathrm{d} \boldsymbol{\theta} \tag{10.197}$$

で与えられる$p0(D)=1p_0({\mathcal{D}} ) = 1$と初期化して上の結果を再帰的に適用することで，

$$p(D)≃∏jZj(10.243)p(\mathcal{D}) \simeq \prod_{j} Z_{j} \tag{10.243}$$

を導け．

---

※

演習 10.37

10.7節のEP法のアルゴリスムについて考え，定義

$$p(D,θ)=∏ifi(θ)(10.188)p(\mathcal{D}, \theta)=\prod_{i} f_{i}(\boldsymbol{\theta}) \tag{10.188}$$

における因子の一つ$f0(θ)f_0(\boldsymbol{\theta})$が，近似分布$q(θ)q(\boldsymbol{\theta})$と同じ形の指数分布族になっていると仮定する．このとき因子$f~0(θ)\tilde{f}_0(\boldsymbol{\theta})$を$f0(θ)f_0(\boldsymbol{\theta})$で初期化すれば，EP法での$f~0(θ)\tilde{f}_0(\boldsymbol{\theta})$の更新は$f~0(θ)\tilde{f}_0(\boldsymbol{\theta})$を変えないことを示せ．典型的には，これは因子の一つが事前分布$p(θ)p(\boldsymbol{\theta})$の場合に起こり，事前分布に対応する因子は一度だけ厳密な形で取り込まれ，以降は更新する必要はないことがわかる．

---

$q(θ)q(\boldsymbol{\theta})$の初期値は

$$qinit(θ)=f0~(θ)∏i≠0fi~(θ) q_{\mathrm{init}}(\boldsymbol{\theta}) = \tilde{f_0}(\boldsymbol{\theta})\prod_{i \neq 0}\tilde{f_i}(\boldsymbol{\theta})$$

と表される。ここで、

$$q∖0(θ)=∏i≠0fi~(θ). q^{\setminus 0}(\boldsymbol{\theta}) = \prod_{i \neq 0}\tilde{f_i}(\boldsymbol{\theta}).$$

$qnew(θ)q^{new}(\boldsymbol{\theta})$は、モーメント一致法を用いて、

$$qnew(θ)=q∖0(θ)f0(θ). q^{new}(\boldsymbol{\theta}) = q^{\setminus 0}(\boldsymbol{\theta})f_0(\boldsymbol{\theta}).$$

問題の設定より、$f0~(θ)\tilde{f_0}(\boldsymbol{\theta})$の初期値は$f0(θ)f_0(\boldsymbol{\theta})$なので、

$$qnew(θ)=qinit(θ). q^{new}(\boldsymbol{\theta}) = q_{\mathrm{init}}(\boldsymbol{\theta}).$$

また、

$$Z0=∫q∖0(θ)f0(θ)dθ=∫qinit(θ)dθ=1. Z_0 = \int q^{\setminus 0}(\boldsymbol{\theta})f_0(\boldsymbol{\theta})d\boldsymbol{\theta} = \int q_{\mathrm{init}}(\boldsymbol{\theta})d\boldsymbol{\theta} = 1.$$

従って、(10.207)の更新式は、

$$f0~(θ)=Z0qnew(θ)q∖0(θ)=f0(θ) \tilde{f_0}(\boldsymbol{\theta}) = Z_0\frac{q^{new}(\boldsymbol{\theta})}{q^{\setminus 0}(\boldsymbol{\theta})} = f_0(\boldsymbol{\theta})$$

となる。

演習 10.38

この演習問題と次の演習問題では，雑音データ問題でのEP法の結果$(10.214)−(10.224)(10.214)-(10.224)$を確かめる．除算を行う公式

$$q\j(θ)=q(θ)f~j(θ)(10.205)q^{\backslash j}(\boldsymbol{\theta})=\frac{q(\boldsymbol{\theta})}{\widetilde{f}_{j}(\boldsymbol{\theta})} \tag{10.205}$$

から始めて，

$$m\n=m+v\nvn−1(m−mn)(10.214)\mathbf{m}^{\backslash n}=\mathbf{m}+v^{\backslash n} v_{n}^{-1}\left(\mathbf{m}-\mathbf{m}_{n}\right) \tag{10.214}$$

$$(v\n)−1=v−1−vn−1(10.215)\left(v^{\backslash n}\right)^{-1}=v^{-1}-v_{n}^{-1}\tag{10.215}$$

を，指数関数の中を平方完成して平均と分散を見出すことで導け．また

$$Zj=∫q\j(θ)fj(θ)dθ(10.206)Z_{j}=\int q^{\backslash j}(\boldsymbol{\theta}) f_{j}(\boldsymbol{\theta}) \mathrm{d} \boldsymbol{\theta} \tag{10.206}$$

で定義される正規化定数$ZnZ_n$は，雑音データ問題については

$$Zn=(1−w)N(xn∣m\n,(v\n+1)I)+wN(xn∣0,aI)(10.216)Z_{n}=(1-w) \mathcal{N}\left(\mathbf{x}_{n} \mid \mathbf{m}^{\backslash n},\left(v^{\backslash n}+1\right) \mathbf{I}\right)+w \mathcal{N}\left(\mathbf{x}_{n} \mid \mathbf{0}, a \mathbf{I}\right) \tag{10.216}$$

で与えられることを示せ．これには一般的な結果

$$p(y)=N(y∣Aμ+b,L−1+AΛ−1AT)(2.115)p(\mathbf{y})=\mathcal{N}\left(\mathbf{y} \mid \mathbf{A} \boldsymbol{\mu}+\mathbf{b}, \mathbf{L}^{-1}+\mathbf{A} \mathbf{\Lambda}^{-1} \mathbf{A}^{\mathrm{T}}\right) \tag{2.115}$$

を利用すればよい．

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(10.205)、(10.212)、(10.213)式より、

$$q∖j(θ)=q(θ)fj~(θ)=N(θ∣m,vI)snN(θ∣mn,vnI)∝exp⁡{−12(θ−m)T(vI)−1(θ−m)}exp⁡{−12(θ−mn)T(vnI)−1(θ−mn)}∝exp⁡{−12(θ−m)T(vI)−1(θ−m)+12(θ−mn)T(vnI)−1(θ−mn)}=exp⁡{−12(θTAθ+θTB)}+const \begin{aligned} q^{\setminus j}(\boldsymbol{\theta}) &= \frac{q(\boldsymbol{\theta})}{\tilde{f_j}(\boldsymbol{\theta})} = \frac{\mathcal{N}(\boldsymbol{\theta}|\mathbf{m}, v\mathbf{I})}{s_n \mathcal{N}(\boldsymbol{\theta}|\mathbf{m}_n, v_n\mathbf{I})} \\ &\propto \frac{\exp\left\{-\frac{1}{2}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m})^{\mathrm{T}}(v\mathbf{I})^{-1}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m})\right\}}{\exp\left\{-\frac{1}{2}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m}_n)^{\mathrm{T}}(v_n\mathbf{I})^{-1}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m}_n)\right\}} \\ &\propto \exp\left\{-\frac{1}{2}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m})^{\mathrm{T}}(v\mathbf{I})^{-1}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m}) + \frac{1}{2}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m}_n)^{\mathrm{T}}(v_n\mathbf{I})^{-1}(\boldsymbol{\theta} - \mathrm{m}_n)\right\} \\ &= \exp\left\{-\frac{1}{2}(\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}}\mathbf{A}\boldsymbol{\theta} + \boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}}\mathbf{B})\right\} + \mathrm{const} \end{aligned}$$

まず、

$$(Σ∖n)−1=A=(vI)−1−(vnI)−1=(v−1−vn−1)I−1 \begin{aligned} (\boldsymbol{\Sigma}^{\setminus n})^{-1} &= \mathbf{A} = (v\mathbf{I})^{-1} - (v_n\mathbf{I})^{-1} \\ &= (v^{-1} - v^{-1}_n)\mathbf{I}^{-1} \end{aligned}$$

また、

$$−2(Σ∖n)−1m∖n=B=2(−(vI)−1m+(vnI)−1mn) -2(\boldsymbol{\Sigma}^{\setminus n})^{-1}\mathbf{m}^{\setminus n} = \mathbf{B} = 2\left(-(v\mathbf{I})^{-1}\mathbf{m} + (v_n\mathbf{I})^{-1}\mathbf{m}_n\right)$$

より、

$$m∖n=−(Σ∖n)−1(−(vI)−1m+(vnI)−1mn)=−(v∖n)(−v−1m+(vn−1mn)=v∖nv−1m−v∖nvnmn=v∖n((v∖n)−1−vn−1)m−v∖nvnmn=m+v∖nvn(m−mn) \begin{aligned} \mathbf{m}^{\setminus n} &= -(\boldsymbol{\Sigma}^{\setminus n})^{-1}\left(-(v\mathbf{I})^{-1}\mathbf{m} + (v_n\mathbf{I})^{-1}\mathbf{m}_n\right) \\ &= -(v^{\setminus n})\left(-v^{-1}\mathbf{m} + (v_n^{-1}\mathbf{m}_n\right) \\ &= v^{\setminus n}v^{-1}\mathbf{m} - \frac{v^{\setminus n}}{v_n}\mathbf{m}_n \\ &= v^{\setminus n}((v^{\setminus n})^{-1} - v^{-1}_n)\mathbf{m} - \frac{v^{\setminus n}}{v_n}\mathbf{m}_n \\ &= \mathbf{m} + \frac{v^{\setminus n}}{v_n}(\mathbf{m} - \mathbf{m}_n) \end{aligned}$$

次に、(10.206)、(10.209)式より、

$$\begin{aligned} Z_n &= \int q^{\setminus n}(\boldsymbol{\theta})f_n(\boldsymbol{\theta})d\boldsymbol{\theta} \\ &= \int \mathcal{N}(\boldsymbol{\theta}|\mathbf{m}^{\setminus n}, v^{\setminus n}\mathbf{I})\left\{(1 - w)\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\boldsymbol{\theta}, \mathbf{I}) + w\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{0}, a\mathbf{I})\right\} \\ &= (1 - w)\int \mathcal{N}(\boldsymbol{\theta}|\mathbf{m}^{\setminus n}, v^{\setminus n}\mathbf{I})\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\boldsymbol{\theta}, \mathbf{I})d\boldsymbol{\theta} + w\int \mathcal{N}(\boldsymbol{\theta}|\mathbf{m}^{\setminus n}, v^{\setminus n}\mathbf{I})\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{0}, a\mathbf{I})d\boldsymbol{\theta} \\ &= (1 - w) \mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{m}^{\setminus n}, (v^{\setminus n} + 1)\mathbf{I}) + w\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{0}, a\mathbf{I}). (\because (2.113)-(2.115)) \end{aligned}$$

演習 10.39

雑音データ問題でのEP法における$q^{\text {new }}(\boldsymbol{\theta})$の平均と分散は

$$\mathbf{m}^{\text {new }}=\mathbf{m}^{\backslash n}+\rho_{n} \frac{v^{\backslash n}}{v^{\backslash n}+1}\left(\mathbf{x}_{n}-\mathbf{m}^{\backslash n}\right) \tag{10.217}$$

$$v^{\text {new }}=v^{\backslash n}-\rho_{n} \frac{\left(v^{\backslash n}\right)^{2}}{v^{\backslash n}+1}+\rho_{n}\left(1-\rho_{n}\right) \frac{\left(v^{\backslash n}\right)^{2}\left\|\mathbf{x}_{n}-\mathbf{m}^{\backslash n}\right\|^{2}}{D\left(v^{\backslash n}+1\right)^{2}} \tag{10.218}$$

で与えられることを示せ．このためには，最初に$q^{\text {new }}(\boldsymbol{\theta})$の下での$\boldsymbol{\theta}$と$\boldsymbol{\theta}\boldsymbol{\theta}^{\mathrm T}$の期待値が

$$\begin{aligned} \mathbb{E}[\boldsymbol{\theta}] &=\mathbf{m}^{\backslash n}+v^{\backslash n} \nabla_{\mathbf{m} \backslash n} \ln Z_{n} \\ \mathbb{E}\left[\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}} \boldsymbol{\theta}\right] &=2\left(v^{\backslash n}\right)^{2} \nabla_{v^{\backslash n}} \ln Z_{n}+2 \mathbb{E}[\boldsymbol{\theta}]^{\mathrm{T}} \mathbf{m}^{\backslash n}-\left\|\mathrm{m}^{\backslash n}\right\|^{2}+v^{\backslash n} D \end{aligned}$$

となることを証明し，$Z_n$についての結果

$$Z_{n}=(1-w) \mathcal{N}\left(\mathbf{x}_{n} \mid \mathbf{m}^{\backslash n},\left(v^{\backslash n}+1\right) \mathbf{I}\right)+w \mathcal{N}\left(\mathbf{x}_{n} \mid \mathbf{0}, a \mathbf{I}\right) \tag{10.216}$$

を用いる．次に，

$$\widetilde{f}_{j}(\boldsymbol{\theta})=Z_{j} \frac{q^{\text {new }}(\boldsymbol{\theta})}{q \backslash j(\theta)} \tag{10.207}$$

を用いて指数関数の中を平方完成することで$(10.220)-(10.222)$の結果を証明せよ．最後に，$(10.208)$を用いて$(10.223)$の結果を導け．

---

Preparation

• 正規分布の微分

$$\begin{aligned} \frac{\partial \mathcal{N}(x|\mu, \sigma^2)}{\partial \mu} &= \mathcal{N}(x|\mu, \sigma^2)\cdot\frac{x - \mu}{\sigma^2} \\ \frac{\partial \mathcal{N}(x|\mu, \sigma^2)}{\partial \sigma^2} &= \mathcal{N}(x|\mu, \sigma^2)\cdot\left(\frac{(x - \mu)^2}{(\sigma^2)^2} - \frac{1}{\sigma^2}\right) \\ \end{aligned}$$

• $\rho_n$

$$\begin{aligned} \rho_n &= \frac{1}{Z_n}(1 - w)\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{m}^{\setminus n}, (v^{\setminus n} + 1)\mathbf{I}) \\ &= \frac{1}{Z_n}(1 - w)\frac{Z_n - w\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{0}, a\mathbf{I})}{1 - w} \ (\because (10.216)) \\ &= 1 - \frac{w}{Z_n}\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{0}, a\mathbf{I}). \end{aligned}$$

Solution

まず、

$$\begin{aligned} \nabla_{\mathbf{m}^{\setminus n}} \ln Z_n &= \frac{1}{Z_n}\nabla_{\mathbf{m}^{\setminus n}} \int q^{\setminus n}(\boldsymbol{\theta}) f_n(\boldsymbol{\theta}) d\boldsymbol{\theta} \\ &= \frac{1}{Z_n}\int q^{\setminus n}(\boldsymbol{\theta}) f_n(\boldsymbol{\theta})\left\{-\frac{1}{v^{\setminus n}}(\mathbf{m}^{\setminus n} - \boldsymbol{\theta})\right\} d\boldsymbol{\theta} \\ &= -\frac{\mathbf{m}^{\setminus n}}{v^{\setminus n}} + \frac{\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta})}{v^{\setminus n}} \ (\because (10.203)???) \end{aligned}$$

上式を整理すると、

$$\begin{aligned} \mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}) &= \mathbf{m}^{\setminus n} + v^{\setminus n}\nabla_{\mathbf{m}^{\setminus n}} \ln Z_n \\ &= \mathbf{m}^{\setminus n} + v^{\setminus n} \frac{1}{Z_n} (1 - w)\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{m}^{\setminus n}, (v^{\setminus n} + 1)\mathbf{I})\cdot\frac{\mathbf{x}_n - \mathbf{m}^{\setminus n}}{v^{\setminus n} + 1} \\ &= \mathbf{m}^{\setminus n} + v^{\setminus n}\rho_n\frac{\mathbf{x}_n - \mathbf{m}^{\setminus n}}{v^{\setminus n} + 1} \end{aligned}$$

同様に、

$$\begin{aligned} \nabla_{v^{\setminus n}} \ln Z_n &= \frac{1}{Z_n}\nabla_{v^{\setminus n}} \int q^{\setminus n}(\boldsymbol{\theta}) f_n(\boldsymbol{\theta}) d\boldsymbol{\theta} \\ &= \frac{1}{Z_n} \int q^{\setminus n}(\boldsymbol{\theta}) f_n(\boldsymbol{\theta})\left\{\frac{1}{2(v^{\setminus n})^2}(\mathbf{m}^{\setminus n} - \boldsymbol{\theta})^{\mathrm{T}}(\mathbf{m}^{\setminus n} - \boldsymbol{\theta}) - \frac{D}{2v^{\setminus n}}\right\} \\ &= \frac{1}{2(v^{\setminus n})^2}\left\{\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}}\boldsymbol{\theta}) - 2\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}})\mathbf{m}^{\setminus n} + \|\mathbf{m}^{\setminus n}\|^2 \right\} - \frac{D}{2v^{\setminus n}}. \end{aligned}$$

整理すると、

$$\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}}\boldsymbol{\theta}) = 2(v^{\setminus n})^2 \nabla_{v^{\setminus n}} \ln Z_n + 2\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}})\mathbf{m}^{\setminus n} - \|\mathbf{m}^{\setminus n}\|^2 + Dv^{\setminus n}$$

となる。また、

$$\begin{aligned} \nabla_{v^{\setminus n}} \ln Z_n &= \frac{1}{Z_n} (1 - w)\mathcal{N}(\mathbf{x}_n|\mathbf{m}^{\setminus n}, (v^{\setminus n} + 1)\mathbf{I}) \left(\frac{1}{2(v^{\setminus n} + 1)^2}\|\mathbf{x}_n - \mathbf{m}^{\setminus n}\|^2 - \frac{D}{2(v^{\setminus n} + 1)}\right) \\ &= \rho_n \left(\frac{1}{2(v^{\setminus n} + 1)^2}\|\mathbf{x}_n - \mathbf{m}^{\setminus n}\|^2 - \frac{D}{2(v^{\setminus n} + 1)}\right) \\ \end{aligned}$$

以上の結果と、

$$v\mathbf{I} = \mathbb{E}(\boldsymbol{\theta}\boldsymbol{\theta}^{\mathrm{T}}) - \mathbb{E}(\boldsymbol{\theta})\mathbb{E}(\boldsymbol{\theta^{\mathrm{T}}})$$

を組み合わせることで、(10.218)式を得る。